负P表示非经典光场的Wehrl熵和Shannon熵 被引量：2

1

作者 冷建材 夏云杰 马红 《量子光学学报》 CSCD 北大核心 2007年第2期88-91,共4页

研究了负P表示非经典光场的Wehrl熵和Shannon熵与场参数m和平均光子数n-的关系,结果显示,负P表示的非经典光场的Wehrl熵随着场参数m和平均光子数的增大而减小,当n-增大到一定程度时Wehrl熵趋向于一个不变的常数。用数值计算的方法研究了... 研究了负P表示非经典光场的Wehrl熵和Shannon熵与场参数m和平均光子数n-的关系,结果显示,负P表示的非经典光场的Wehrl熵随着场参数m和平均光子数的增大而减小,当n-增大到一定程度时Wehrl熵趋向于一个不变的常数。用数值计算的方法研究了负P表示光场的Shannon熵与平均光子数n-的关系,结果表明,Shannon熵随着场参数m和平均光子数n-的增大而增大。同时发现,Wehrl熵随光场总噪声的增大而减小,Shannon熵随力学量起伏的减小而减小。 展开更多

关键词 负P表示 非经典光场 WEHRL熵 Shannon熵

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利用分束器产生的一类非经典光场 被引量：4

2

作者 邓阿丽 夏云杰 《量子光学学报》 CSCD 2004年第B09期39-39,共1页

把相干态和任意粒子数态作为分束器的输入态 ,通过条件测量可以得到被剪切了的输出态 ,并研究了这些剪切了的输出态的性质。结果显示 ,当在某一输出端测量到零个光子时 ,在另一输出端得到的剪切了的输出态呈现较强的压缩和亚泊松分布等... 把相干态和任意粒子数态作为分束器的输入态 ,通过条件测量可以得到被剪切了的输出态 ,并研究了这些剪切了的输出态的性质。结果显示 ,当在某一输出端测量到零个光子时 ,在另一输出端得到的剪切了的输出态呈现较强的压缩和亚泊松分布等非经典效应 ,并且这种非经典效应受输入粒子数态的粒子数的影响 ,即输入粒子数态的粒子数较大时其非经典性相对较强。当在其中一个输出端测量到m(m大于零 )个光子时 ,条件测量后的各输出态在光场性质上表现类似 ,但也都呈现出明显的压缩和亚泊松分布等非经典效应 ,尤其值得注意的是当输入的是单粒子数态时 。 展开更多

关键词 分束器 非经典光场 相干态 亚泊松分布 量子光学

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利用周期极化KTP外腔谐振倍频获得非经典光场

3

作者 李永民 杨树荣 +1 位作者 张苏净 张宽收 《量子光学学报》 CSCD 北大核心 2006年第B08期5-5,共1页

我们在实验上利用周期性极化KTP晶体外腔谐振倍频过程实现了基频抽运光和倍频绿光的正交振幅压缩。研究了在不同输入耦合透射率的情况下，基频光和倍频光的压缩特性；以及在给定的输入耦合透射率下，基频光和倍频光的压缩随着抽运光功... 我们在实验上利用周期性极化KTP晶体外腔谐振倍频过程实现了基频抽运光和倍频绿光的正交振幅压缩。研究了在不同输入耦合透射率的情况下，基频光和倍频光的压缩特性；以及在给定的输入耦合透射率下，基频光和倍频光的压缩随着抽运光功率的依赖关系，并把实验结果和理论预测进行了比较和讨论。 展开更多

关键词 KTP晶体 倍频光 非经典光场 周期极化 谐振 外腔 压缩特性 周期性极化 基频光 理论预测

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频率可调谐的非经典光场的产生及其在FM光谱中的应用

4

作者 郜江瑞 王海波 +4 位作者 翟泽辉 王少凯 李永明 谢常德 彭堃墀 《量子光学学报》 CSCD 2002年第B09期36-36,共1页

关键词 频率可调谐 非经典光场 FM光谱 相位匹配 KTP晶体 强度关联孪生光束 量子光学

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非经典光场在双光子吸收介质中的演化

5

作者 朱从旭 王发伯 黄瑞如 《量子电子学报》 CAS CSCD 1992年第S1期29-30,共2页

1.模型与理论公式 本系统（单模场与二能级原子）的哈密顿量为 H=H₀+H₁,（1） H₀=hωa⁺a+hΩR₃,H<sub>1&... 1.模型与理论公式 本系统（单模场与二能级原子）的哈密顿量为 H=H₀+H₁,（1） H₀=hωa⁺a+hΩR₃,H₁=hλR₊a²+h.c.,（2）（有关参量的意义参见“物理学报”,V.40,N0.5（1991）,719）。该文献作者用生成函数法求得了任意时刻光场量期待值的严格解,适用于任意初态场。 展开更多

关键词 非经典光场 吸收介质 双光子 保持时间 二能级原子 压缩态 压缩效应 生成函数法 光子反聚束效应 相干态

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利用II类相位匹配谐振倍频产生多种非经典光场

6

作者 李莹 罗玉 潘庆 《量子光学学报》 CSCD 北大核心 2005年第3期99-104,共6页

回顾了产生压缩光场和纠缠光场的实验的发展过程,包括倍频过程产生压缩光的实验进展。设计了双共振半整块驻波倍频腔,通过谐振倍频过程获得波长为540nm的绿光,完成了同时产生多种压缩光场和纠缠光场的实验。

关键词 量子光学 非经典光场 谐振倍频 压缩光 纠缠光

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负P表示非经典光场的信息熵

7

作者 冷建材 夏云杰 《量子光学学报》 CSCD 2004年第B09期36-36,共1页

G .S .AgarwalandK .Tara发现了一个具有负P表示的非经典光场 ,而此前发现非经典光场的P表示都是奇异的。本文研究了这类负P表示光场的信息熵随场参数m和平均光子数的关系。结果显示 ,负P表示的非经典光场的Wehrl熵随着场参数m的增大而... G .S .AgarwalandK .Tara发现了一个具有负P表示的非经典光场 ,而此前发现非经典光场的P表示都是奇异的。本文研究了这类负P表示光场的信息熵随场参数m和平均光子数的关系。结果显示 ,负P表示的非经典光场的Wehrl熵随着场参数m的增大而减小 ;而当平均光子数增大时 ,Wehrl熵亦随其增大而减小。同时本文用数值计算的方法研究了负P表示光场的Shannon熵与平均光子数的关系。发现当场参数m一定时 ,Shannon熵随着平均光子数的增大反而愈来愈小。以上结果表明 ,当场参数m一定时 ,随着平均光子数 n的增大 ,负P表示光场的非经典性增强 ;当平均光子数 n一定时 ,随着场参数m的增大 ,负P表示光场的非经典性亦越来越强。这是因为 ,当m趋于零时 ,该光场则演化为经典的热光场 ;当平均光子数趋于无穷时 ,该光场则变为Fock态光场。 展开更多

关键词 非经典光场 信息熵 负P 平均光子数 Fock态光场 量子光学

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小型全固化非经典光场产生系统的实验研究 被引量：1

8

作者 郭蕊香 马红亮 +3 位作者 张云 李小英 张宽收 彭堃墀 《光学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第7期812-814,共3页

利用激光二极管 (LD)抽运的内腔倍频YVO4 KTP激光器发出的 0 .5 3μm的激光 ,经由α 切割的KTP晶体构建的半整块非简并连续光学参量振荡腔 (CWNOPO)内参量下转换 ,获得了强度量子相关非经典光场 ,其强度差噪声低于标准量子极限 3 .2dB ... 利用激光二极管 (LD)抽运的内腔倍频YVO4 KTP激光器发出的 0 .5 3μm的激光 ,经由α 切割的KTP晶体构建的半整块非简并连续光学参量振荡腔 (CWNOPO)内参量下转换 ,获得了强度量子相关非经典光场 ,其强度差噪声低于标准量子极限 3 .2dB ,抽运阈值低于 10mW。 展开更多

关键词 半整块 光学参量振荡腔 全固化 孪生光束 非经典光场产生系统 固体激光器

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多用非经典光场产生系统的实验研究

9

作者 潘庆 王海 +4 位作者 张云 苏红 谢常德 于正刚 路庆明 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 1998年第10期1625-1631,共7页

由α切割ＫＴＰ晶体组成的半整块非简并光学参量振荡腔，以倍频Ｎｄ：ＹＡＰ激光器作抽运源，可在不同运转条件下获得两类非经典光场．低于振荡阈值，该系统输出最大压缩度为３７ｄＢ的双模正交压缩真空态；高于阈值，产生强度差压... 由α切割ＫＴＰ晶体组成的半整块非简并光学参量振荡腔，以倍频Ｎｄ：ＹＡＰ激光器作抽运源，可在不同运转条件下获得两类非经典光场．低于振荡阈值，该系统输出最大压缩度为３７ｄＢ的双模正交压缩真空态；高于阈值，产生强度差压缩度为７ｄＢ的量子相关孪生光子对． 展开更多

关键词 非经典光场 产生系统 光学参量振荡腔

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用正交对称化方法产生非经典光场态 被引量：10

10

作者 彭石安 郭光灿 《科学通报》 EI CAS CSCD 北大核心 1990年第8期579-582,共4页

研究非经典光场的一个重要的、行之有效的途径就是尽可能多地构造出一些量子力学所允许的光场态,即量子光场态,然后研究它们的量子统计性质,从而使我们有可能发现新的迄今尚未发现的非经典效应以及找到光场的各种非经典效应之间的关系。... 研究非经典光场的一个重要的、行之有效的途径就是尽可能多地构造出一些量子力学所允许的光场态,即量子光场态,然后研究它们的量子统计性质,从而使我们有可能发现新的迄今尚未发现的非经典效应以及找到光场的各种非经典效应之间的关系。 本文提出了一种我们称之为正交对称化(Ortho-symmetrization)的方法。用这种方法, 展开更多

关键词 正交相干态 非经典光场态 光场

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实验观察压缩量为90%(10dB)的非经典孪生光场

11

作者 黎永青 王育竹 王长生 《量子电子学报》 CAS CSCD 1992年第1期15-15,共1页

非经典孪生光场是一类不同于压缩态和振幅压缩态的非经典光场,它包含两个分立的光束（孪生光场twin beams）,这两个光束的光子数起伏之间具有强烈的量子相关性,换句话说,两个光束中光子的出现是成对出现的,因此,测量这两个光束之间的强... 非经典孪生光场是一类不同于压缩态和振幅压缩态的非经典光场,它包含两个分立的光束（孪生光场twin beams）,这两个光束的光子数起伏之间具有强烈的量子相关性,换句话说,两个光束中光子的出现是成对出现的,因此,测量这两个光束之间的强度差（或者说光子数差）便可获得低于标准量子极限以下的量子噪声。从测量的角度来看,当采用两个光电探测器分别检测这两个光束时,产生的两个光电流信号的差（I₁-I₂ 展开更多

关键词 实验观察 非经典光场 压缩量 孪生光束 半导体激光器 光电探测器 量子光学 噪声极限 开放实验室 亚散粒噪声

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第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 被引量：39

12

作者 杨志勇 张书玲 +2 位作者 侯瑶 韩小卫 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第6期641-650,共10页

本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发... 本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q 是一种典型的多模非经典光场 ;无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,… ,q)和态间的初始相位差 (θ( I)nq-θ( o)oq )等满足一定的取值条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )态 |ψ( 2 )5〉q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同 .3 )无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方 展开更多

关键词 两态叠加 多模非经典光场 多模振幅薛定谔猫态 等阶N次方Y压缩 光场

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连续变量光场退相干与非经典新光场的发现

13

作者 笪诚 《光源与照明》 2021年第3期61-62,128,共3页

对光场量子态实现有效控制是实现量子信息处理和量子照明的必要前提,然而量子控制常常由于退相干原因备受干扰,因此研究退相干规律具有现实意义。几百年来的物理学史已表明,不同的光场会反映光的不同性质,特别是非经典光场已经成为量子... 对光场量子态实现有效控制是实现量子信息处理和量子照明的必要前提,然而量子控制常常由于退相干原因备受干扰,因此研究退相干规律具有现实意义。几百年来的物理学史已表明,不同的光场会反映光的不同性质,特别是非经典光场已经成为量子信息中重要的量子资源。文章提出用解若干量子通道密度矩阵主方程的方法在理论上分析光场量子态的退相干行为并试图发现新光场,即分析连续变量光场进入典型量子通道中的退相干行为及演化后的新光场密度矩阵的统计性质,研究其非经典特性,以便能在量子通信、量子照明和量子计算中加以应用。 展开更多

关键词 连续变量光场 非经典光场 退相干 量子照明 量子计算

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非对称多模量子态光场的广义非线性差压缩特性研究 被引量：1

14

作者 王菊霞 杨志勇 +3 位作者 薛红 韩小卫 李望 侯洵 《量子光学学报》 CSCD 2002年第2期57-62,共6页

首次研究了具有普遍意义的非对称两态叠加多模叠加态光场的N次方X压缩特性 ,结果发现 :当各模初始相位、态间初始相位差、各模光子数以及压缩幂次分别满足各自的条件时 ,多模量子态光场呈现出周期性变化的广义非线性差压缩 (即N次方X压... 首次研究了具有普遍意义的非对称两态叠加多模叠加态光场的N次方X压缩特性 ,结果发现 :当各模初始相位、态间初始相位差、各模光子数以及压缩幂次分别满足各自的条件时 ,多模量子态光场呈现出周期性变化的广义非线性差压缩 (即N次方X压缩 )效应 ;进一步地分析表明 :第Ⅰ、Ⅱ类多模叠加态光场的N次方X压缩是本文所讨论的特例。 展开更多

关键词 非对称多模量子态光场 广义非线性差压缩 N次方X压缩 多模非经典光场 量子光学

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利用分束器产生的一类非经典光学态

15

作者 邓阿丽 张黎明 夏云杰 《红外》 CAS 2006年第12期31-35,共5页

把相干态和任意粒子数态作为分束器的输入态,通过条件测量可以得到被剪切了的输出态。本文研究了这些剪切了的输出态的性质。结果显示,当在某一输出端测量到零个光子时,在另一输出端得到的剪切了的输出态呈现较强的压缩和亚泊松分布等... 把相干态和任意粒子数态作为分束器的输入态,通过条件测量可以得到被剪切了的输出态。本文研究了这些剪切了的输出态的性质。结果显示,当在某一输出端测量到零个光子时,在另一输出端得到的剪切了的输出态呈现较强的压缩和亚泊松分布等非经典效应,而且这种非经典效应受输入粒子数态的粒子数的影响,即输入粒子数态的粒子数较大时其非经典性相对较强．当在其中一个输出端测量到m(m＞0)个光子时,条件测量后的各输出态在光场性质上表现类似,但也都呈现出明显的压缩和亚泊松分布等非经典效应。尤其值得注意的是,当输入的是单粒子数态时,条件测量后的输出态中与测量相对应的粒子数态被剪去。 展开更多

关键词 相干态 非经典光场 压缩 亚泊松分布

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非对称MSCS光场的广义非线性不等阶高阶振幅压缩 被引量：1

16

作者 王菊霞 杨志勇 +2 位作者 薛红 韩小卫 侯洵 《渭南师范学院学报》 2002年第2期3-12,共10页

利用多模辐射场的不等阶压缩的一般理论 ,详细研究了非对称多模薛定谔猫态 (MSCS)光场 |Ψ( ab) 〉q =C( a I)pq |{i Z( a) *j }〉q+C( b I)nq |{-i Z( b) *j }〉q的广义非线性不等阶高阶振幅压缩特性 ,即广义非线性不等阶 Nj次方 Y压... 利用多模辐射场的不等阶压缩的一般理论 ,详细研究了非对称多模薛定谔猫态 (MSCS)光场 |Ψ( ab) 〉q =C( a I)pq |{i Z( a) *j }〉q+C( b I)nq |{-i Z( b) *j }〉q的广义非线性不等阶高阶振幅压缩特性 ,即广义非线性不等阶 Nj次方 Y压缩特性 ,结果发现 :态 |Ψ ( ab)〉q是一种典型的非经典多模光场 ,在任意多模 (q模 )光场中 ,无论部分模的压缩阶数为偶数阶 ,部分为奇数阶 ,还是 q模均为偶数阶 ,或均为奇数阶的情况下 ,只要各模初始相位φ( a)j 与φ( b)j (j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、平均光子数 R( a)j 与 R( b)j 、态间初始相位差θ( a I)p q -θ( b I)nq 等分别满足各自条件 ,态 |Ψ( ab) 〉q总会呈现周期性变化的任意不等阶 Nj次方 Y压缩效应和 展开更多

关键词 非对称MSCS光场 不等阶Nj次方Y压缩 Nj-Y最小测不准差 非经典多模光场 多模幅射场 广义非线性不等阶高阶振幅压缩

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第类多模叠加态光场的不等幂次差压缩特性 被引量：10

17

作者 王菊霞 杨志勇 +2 位作者 夏聪玲 薛红 侯洵 《西北大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2002年第5期489-492,共4页

利用多模不等幂次压缩态的一般理论,详细研究了第 类两态叠加多模叠加态光场的场幅幂次不等的差压缩特性(即Nj次方X压缩特性),结果发现:第 类多模叠加态在一定的条件下存在周期性变化的广义非线性二阶不等幂次Nj次方X压缩效应;发现了&qu... 利用多模不等幂次压缩态的一般理论,详细研究了第 类两态叠加多模叠加态光场的场幅幂次不等的差压缩特性(即Nj次方X压缩特性),结果发现:第 类多模叠加态在一定的条件下存在周期性变化的广义非线性二阶不等幂次Nj次方X压缩效应;发现了"奇异压缩"现象;说明这个多模叠加态光场是一种典型的多模非经典光场。 展开更多

关键词 多模叠加态光场 差压缩 Nj次方X压缩 多模非经典光场

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第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究 被引量：26

18

作者 杨志勇 董庆彦 +2 位作者 侯瑶 薛红 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第7期769-779,共11页

本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ - i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态|ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发... 本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ - i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态|ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q是一种典型的多模非经典光场 ;无论腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q· N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位之和 qj =1φj、态间的初始相位之差 (θ( I)nq- θ( o)0 q )等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模 -奇数阶、奇数模 -偶数阶、偶数模 -偶数阶和偶数模 -奇数阶这四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )上述四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 ,其态间压缩条件完全相同 ,但模间压缩条件完全不同 ,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同 .3 )无论 q· N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶 N次方 展开更多

关键词 两态叠加 多模非经典光场 等阶N次方H压缩 奇数模-奇数阶等阶N次方H压缩 奇数模-偶数阶等阶N次方H压缩 偶数模-偶数阶等阶N次方H压缩 偶数模-奇数阶等阶N次方H压缩 量子光学 量子力学

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两类新型多模叠加态光场的二阶不等幂次N_j次方H压缩 被引量：18

19

作者 王菊霞 杨志勇 +1 位作者 侯洵 申正民 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2002年第5期450-456,共7页

根据量子力学的线性叠加原理,构造了两类新型的多模叠加态光场;利用多模压缩态理论,首次详细研究了这两类多模叠加态光场的二阶不等幂次N_j次方H压缩特性.结果发现:在各模场幅幂次N_j不等（全部偶数、全部奇数、部分偶数、部分奇数）的... 根据量子力学的线性叠加原理,构造了两类新型的多模叠加态光场;利用多模压缩态理论,首次详细研究了这两类多模叠加态光场的二阶不等幂次N_j次方H压缩特性.结果发现:在各模场幅幂次N_j不等（全部偶数、全部奇数、部分偶数、部分奇数）的情况下,当各模的初始相位、两态叠加的几率幅以及纵模总数等分别满足一定的条件时,这两类新型的多模叠加态光场总可呈现出周期性变化的、二阶不等幂次的N_j次方H压缩效应,这种纯量子效应说明它们属于多模非经典光场;同时,本文的研究结果还表明,上述两类多模叠加态光场之间存在“相似庄缩”与“压缩简并”现象。 展开更多

关键词 多模叠加态 Nj次方H压缩 多模非经典光场 Nj次方H相似压缩 Nj次方H压缩简并

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第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的N次方X压缩 被引量：4

20

作者 王菊霞 杨志勇 +2 位作者 皇甫国庆 罗维亮 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第8期919-923,共5页

利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压... 利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压缩和压缩简并现象 。 展开更多

关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等幂次N次方X压缩 相似压缩 压缩简并 多模非经典光场 量子光学

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