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波场变换方程的数值计算 被引量：4
1
作者 华军 蒋延生 汪文秉 《煤田地质与勘探》 CAS CSCD 北大核心 2004年第3期58-61,共4页
对瞬变电磁法 (TEM)测量数据作波场变换 ,可以实现TEM数据的拟地震成像解释 ,其中 ,虚拟波动场波形展宽现象是阻碍这一应用的关键问题。本文采用Tikhonov正则化算法和选取正则因子的L准则 ,对具有解析结果的波场变换方程进行了数值求解... 对瞬变电磁法 (TEM)测量数据作波场变换 ,可以实现TEM数据的拟地震成像解释 ,其中 ,虚拟波动场波形展宽现象是阻碍这一应用的关键问题。本文采用Tikhonov正则化算法和选取正则因子的L准则 ,对具有解析结果的波场变换方程进行了数值求解。数值计算表明 ,由于数值计算引入的展宽是虚拟波动场波形展宽的主要因素 ,因此 ,减小数值求解波场变换方程时所引入的波形展宽 。 展开更多
关键词 瞬变电磁测深 波场变换方程 TIKHONOV正则化 L准则
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从洛伦兹力公式导出电磁场变换方程 被引量：2
2
作者 孙春峰 胡桥顺 《洛阳师范学院学报》 2003年第5期27-29,共3页
本文从满足相对论协变性要求的洛伦兹力公式出发,经洛伦兹变换,自然得到电磁场的变换方程.
关键词 洛伦兹力 洛伦兹变换 电磁场 变换方程
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约束、变换方程和Hamilton函数 被引量：2
3
作者 程达三 《大学物理》 北大核心 1989年第5期6-8,共3页
受理想、完整约束并且主动力全为保守力的力学 系统，如果所选的广义坐标使变换方程中不显含时间， 则相应的Ｈａｍｉｌｔｏｎ函数是系统的总机械能；如果所选 的广义坐标使变换方程中显合时间，则相应的 Ｈａｍｉｌｔｏｎ 函数是系统... 受理想、完整约束并且主动力全为保守力的力学 系统，如果所选的广义坐标使变换方程中不显含时间， 则相应的Ｈａｍｉｌｔｏｎ函数是系统的总机械能；如果所选 的广义坐标使变换方程中显合时间，则相应的 Ｈａｍｉｌｔｏｎ 函数是系统的广义能量．系统所受到的约束是否稳定，不能作为Ｈａｍｉｌｔｏｎ函数是否总机械能的判据． 展开更多
关键词 力学系统 变换方程 哈密顿 函数
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也谈约束、变换方程和Hamilton函数 被引量：2
4
作者 王继振 《大学物理》 北大核心 1991年第8期17-18,9,共3页
约束的稳定与否和广义坐标的选择都对坐标变换方程有影响，因而对 Ｈａｍｉｌｔｏｎ函数是否是总机械能有影响．认为Ｈａｍｉｌｔｏｎ函数的性质仅仅决定于如何选取广义坐标而与约束性质无关的观点是片面的．
关键词 约束方程 变换方程 哈密尔顿函数
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三维空间线性变换方程比例因子公式的一种证明方法
5
作者 李铁军 王任享 等 《解放军测绘研究所学报》 2002年第3期5-7,共3页
本文给出了三维空间线性变换方程比例因子公式的一种证明方法。该公式的数学意义为：比例因子的确定与旋转矩阵和位移参数无关。其几何意义是：比例因子是变换后与变换前三维空间点到重心的平均欧氏距离之比，仿真试验表明，利用本文提... 本文给出了三维空间线性变换方程比例因子公式的一种证明方法。该公式的数学意义为：比例因子的确定与旋转矩阵和位移参数无关。其几何意义是：比例因子是变换后与变换前三维空间点到重心的平均欧氏距离之比，仿真试验表明，利用本文提供的比例因子公式可迅速、准确地估计出三维空间线性变换方程比例因子。 展开更多
关键词 三维空间线性变换方程 比例因子 旋转矩阵 位移参数 大地坐标变换
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空间相似变换方程的最小二乘直接解法
6
作者 李铁军 王任享 等 《解放军测绘研究所学报》 2002年第2期1-4,共4页
文中提出的空间相似变换方程的最小二乘直接解法及给出的算法程序伪代码，同经典的线性化展开迭代最小二乘解法进行比较，具有效率高，稳定收敛等优点，且无需设置计算的初始参数，可直接给出最小二乘解，仿真实验证明本方法可用于大地... 文中提出的空间相似变换方程的最小二乘直接解法及给出的算法程序伪代码，同经典的线性化展开迭代最小二乘解法进行比较，具有效率高，稳定收敛等优点，且无需设置计算的初始参数，可直接给出最小二乘解，仿真实验证明本方法可用于大地坐标变换以及摄影测量模型的绝对定向。 展开更多
关键词 空间相似变换方程 最小二乘直接解
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一种求解线性对称变换方程的并行算法 被引量：1
7
作者 邢茁 吕全义 《纺织高校基础科学学报》 CAS 2016年第4期-,共7页
研究求解线性对称变换方程的SYMMLQ并行算法.将求解线性方程组的SYMMLQ算法推广应用到求解线性对称变换方程,将并行过程中的两次全归约减少到一次,并对该算法进行改进,以提高并行性,减少计算时间.利用改进后的SYMMLQ算法在并行机上对Poi... 研究求解线性对称变换方程的SYMMLQ并行算法.将求解线性方程组的SYMMLQ算法推广应用到求解线性对称变换方程,将并行过程中的两次全归约减少到一次,并对该算法进行改进,以提高并行性,减少计算时间.利用改进后的SYMMLQ算法在并行机上对Poisson方程与椭圆偏微分方程进行效果测试,并与未改进的SYMMLQ算法进行比较和分析.结果表明,改进的SYMMLQ算法的并行效率明显优于未改进的SYMMLQ算法. 展开更多
关键词 线性对称变换方程 SYMMLQ算法 并行计算
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电容式硅微加速度计变换方程的研究
8
作者 洪连进 陈洪娟 《仪表技术与传感器》 CSCD 北大核心 2002年第6期1-3,共3页
研究了利用硅薄片为敏感元件的电容式加速度计 ,加速度计的悬臂梁与惯性质量块是一个整体结构 ,可以消除元件弹性连接的不完善性 ,而且极板间隙中空气相对介电常数εr 的高稳定性是这种电容式传感器的优点之一。给出了敏感元件的实际弯... 研究了利用硅薄片为敏感元件的电容式加速度计 ,加速度计的悬臂梁与惯性质量块是一个整体结构 ,可以消除元件弹性连接的不完善性 ,而且极板间隙中空气相对介电常数εr 的高稳定性是这种电容式传感器的优点之一。给出了敏感元件的实际弯曲函数 ,分析了其变换方程及非线性。研究表明 ,在设计电容式硅微加速度计时 ,只要间隙调制深度在 -0 .5～ +0 .5 ,加速度计的变换函数基本满足线性 。 展开更多
关键词 变换方程 非线性误差 电容式硅微加速度计
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相对论的空—时变换方程的一种简明导出方法
9
作者 高承斌 《洛阳师专学报（自然科学版）》 1993年第1期60-62,共3页
关键词 相对论 空-时变换方程 光波
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用变换方程测量窄带阿秒超紫外线XUV脉冲的强度时间结构 被引量：2
10
作者 葛愉成 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2006年第7期3386-3392,共7页
阿秒超紫外线(extremeultra_violet,XUV)与飞秒超短激光脉冲共同激发惰性气体原子产生光电子,其终态能量与光电子产生时刻即激光相位有关.介绍光电子的激光相位确定法,并利用光电子能谱本身(其比例谱),计算出待测窄带XUV脉冲的强度时间... 阿秒超紫外线(extremeultra_violet,XUV)与飞秒超短激光脉冲共同激发惰性气体原子产生光电子,其终态能量与光电子产生时刻即激光相位有关.介绍光电子的激光相位确定法,并利用光电子能谱本身(其比例谱),计算出待测窄带XUV脉冲的强度时间结构.研究表明,在与激光线性极化方向成0°或180°方向测量得到的光电子能谱动态范围大,容易解谱.XUV脉冲的时间宽度的测量范围为半个激光振荡周期,时间分辨率主要取决于测量系统的时间晃动和控制精度. 展开更多
关键词 光电子能谱 相位确定法 变换方程 脉冲强度时间结构
原文传递
测量超紫外线阿秒脉冲时间结构的光电子能谱非线性比例变换方程方法
11
作者 葛愉成 何海萍 《科学通报》 EI CAS CSCD 北大核心 2012年第2期120-128,共9页
为了研究化学反应、原子分子发光等超快速过程中电子态的时间演化过程,需要能量越来越高、脉冲时间宽度越来越短、单色性越来越好的光脉冲作为激发和探测手段.但是,如何快速、精确地测量这些光脉冲具体细致的时间结构,一直是科学界的一... 为了研究化学反应、原子分子发光等超快速过程中电子态的时间演化过程,需要能量越来越高、脉冲时间宽度越来越短、单色性越来越好的光脉冲作为激发和探测手段.但是,如何快速、精确地测量这些光脉冲具体细致的时间结构,一直是科学界的一个挑战.在过去的十多年时间里,人们在测量超紫外线阿秒脉冲方面作出了巨大的努力,取得了显著的成果.迄今为止,已经发展出了几种测量阿秒脉冲时间宽度和重建脉冲形状的方法,如阿秒光谱相位干涉直接电场重建法(SPIDER)和阿秒频率分辨光学快门法(FROG).然而,这些方法都是从传统的光学测量方法演变而来的,不仅需要当代最先进的实验装置,而且需要十分复杂的分析计算方法和实验数据拟合过程.为了推动阿秒计量学的发展,进一步开展阿秒测量、脉冲时域定位(定时)、实验数据评估、探测器刻度,以及对阿秒脉冲光源进行改进、优化和应用,我们提出一种直接、快速、精确的基于光电子能谱变换方程的解析方法,利用激光辅助超紫外线气体电离技术,精确地观测超紫外线阿秒脉冲.新方法利用参数化的计算公式确定每个测量得到的光电子的相关激光相位,利用解析性的光电子能谱解谱技术,一步重建脉冲的形状和具体的时间结构.新方法不需要大量的光电子能谱的时间分辨测量,也不需要冗长的迭代计算和实验数据拟合过程,能从每个测量得到的光电子能谱重建出超紫外线脉冲的时域特性.用参数化公式从脉冲的能量带宽值计算得到脉冲重建结果的时间不确定性(即时间误差).由于变换方程建立了超紫外线脉冲时间特性、重要的激光参数(峰值强度、电场包络形状、相位、载波-包络相位等)、原子或分子的电离能,以及光电子能谱之间的直接联系,可以用它从各个已知参数值计算出未知的参量.通过观测、分析某些参数和特定谱项的变化规律,可以研究超快速反应动力学过程中随时间变化的相关信息. 展开更多
关键词 阿秒测量 脉冲时间结构 光电子能谱 变换方程 相位确定法
原文传递
等度变换微分方程的解的唯一性
12
作者 郭震 吴书印 《云南师范大学学报（自然科学版）》 1997年第3期6-10,共5页
给定欧氏空间Ｒｎ上正定矩阵（ａｉｊ）ｎ×ｎ∶Ｒｎ→ＧＬ（ｎ，Ｒ），本文借助测地线理论获得了非线性椭圆型微分方程组ｙｉｘｋＴ（ａｉｊ（ｙ（ｘ）））ｎ×ｎｙｉｘｌ＝（ａｋｌ（ｘ））ｎ×ｎ解的唯一性定理... 给定欧氏空间Ｒｎ上正定矩阵（ａｉｊ）ｎ×ｎ∶Ｒｎ→ＧＬ（ｎ，Ｒ），本文借助测地线理论获得了非线性椭圆型微分方程组ｙｉｘｋＴ（ａｉｊ（ｙ（ｘ）））ｎ×ｎｙｉｘｌ＝（ａｋｌ（ｘ））ｎ×ｎ解的唯一性定理。其中ｙｉ＝ｙｉ（ｘ），ｘ∈Ｒｎ为未知函数。 展开更多
关键词 等度变换方程 唯一性 椭圆型方程 微分方程
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贴体网格的生成与通用传输方程在贴体坐标区域中的变换 被引量：4
13
作者 邢长虎 于艳 +1 位作者 翟华英 翟启杰 《上海大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 2002年第5期423-427,共5页
该文推导了贴体坐标转换方程 ,通过离散方程生成了双辊薄带连铸熔池区域物理平面的贴体网格 ,同时采用修正源项的方法对网格在边界处的正交性进行了修正 ,将冶金传输过程中的通用传输方程从物理区域转变到计算区域中 ,并将物理区域中的... 该文推导了贴体坐标转换方程 ,通过离散方程生成了双辊薄带连铸熔池区域物理平面的贴体网格 ,同时采用修正源项的方法对网格在边界处的正交性进行了修正 ,将冶金传输过程中的通用传输方程从物理区域转变到计算区域中 ,并将物理区域中的边界条件向计算区域进行了一一对应转换 . 展开更多
关键词 贴体坐标 贴体网格 传输方程 方程变换 坐标转换 冶金传输过程 数值计算
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卡尔达诺关于方程变换的一条错误法则 被引量：4
14
作者 赵继伟 《西北大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2009年第1期165-168,共4页
目的复原卡尔达诺关于方程变换的一条错误法则,即《大术》第7章的法则7.13的构造过程。方法依据古证复原的原则,利用数理分析的方法。结果指出卡尔达诺的错误在于忽略了一个隐含条件,其原因在于他并没有把该法则的构造进行到底,并且没... 目的复原卡尔达诺关于方程变换的一条错误法则,即《大术》第7章的法则7.13的构造过程。方法依据古证复原的原则,利用数理分析的方法。结果指出卡尔达诺的错误在于忽略了一个隐含条件,其原因在于他并没有把该法则的构造进行到底,并且没有对例子进行验证。结论揭示了卡尔达诺构造法则7.13的数学思想在于,先从法则的结论出发,通过分析得到法则的假设条件,然后再以综合的方式表述法则。最后,给出了该法则的正确形式及其例子。 展开更多
关键词 卡尔达诺 《大术》 方程的变换 错误法则
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新建他激反激变换器方程及其解析解 被引量：2
15
作者 孙定浩 《控制工程（北京）》 2002年第2期1-7,14,共8页
本文引用文[1]的思路,寻找他激反激变换器的运行状态特征参量(磁通密度增量、剩余磁通密度和PWM占空比)与构成这一变换器的基本物理参量之间的函数关系。首先阐明由于频率给定,他激反激变换器稳态运行时会出现无剩磁工况和有剩磁工况两... 本文引用文[1]的思路,寻找他激反激变换器的运行状态特征参量(磁通密度增量、剩余磁通密度和PWM占空比)与构成这一变换器的基本物理参量之间的函数关系。首先阐明由于频率给定,他激反激变换器稳态运行时会出现无剩磁工况和有剩磁工况两种。而后确定这两种工况下,磁路等效储能空间单位体积每个周期的传输能量(命名为"磁能传输密度")。在这基础上,分别建立和解出他激反激变换器在不同工况下稳定运行时应满足的方程。最后根据所得的解析解阐明这种变换器的特性。本文和文[1],以磁路分析为基础建立了一种新的反激变换器理论。 展开更多
关键词 他激反激变换器方程 解析解 变换器 磁能密度 磁能传输密度 磁通密度
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6阶KdV方程的精确解 被引量：1
16
作者 李灵晓 李二强 《河南科技大学学报（自然科学版）》 CAS 北大核心 2011年第4期83-86,112,共4页
借助于6阶KdV方程的分解式,运用最近提出的(G'/G)-展开法获得了6阶KdV方程的行波解,分别以含两个任意参数的双曲函数、三角函数及有理函数表示,并运用变换方程方法得到了该6阶KdV方程的多孤子解。结合解的图形对所获得的2-孤子解做... 借助于6阶KdV方程的分解式,运用最近提出的(G'/G)-展开法获得了6阶KdV方程的行波解,分别以含两个任意参数的双曲函数、三角函数及有理函数表示,并运用变换方程方法得到了该6阶KdV方程的多孤子解。结合解的图形对所获得的2-孤子解做了细致的分析,讨论了两个孤波的相互作用。 展开更多
关键词 6阶KdV方程 位势KdV方程 (G'/G)-展开法 变换方程方法 孤子解 齐次平衡
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用F展开法解Sine-Gordon方程 被引量：18
17
作者 王明亮 聂惠 李向正 《河南科技大学学报（自然科学版）》 CAS 2005年第1期79-82,共4页
用未知函数的变换将Sine Gordon方程变换成新未知函数及其偏导数为变元的多项式型的非线性偏微分方程。这个偏微分方程可用F展开法求解。因这里的F代表每一个Jacobi椭圆函数,所以F展开法可看作是Jacobi椭圆函数展开方法的概括惑浓缩,并... 用未知函数的变换将Sine Gordon方程变换成新未知函数及其偏导数为变元的多项式型的非线性偏微分方程。这个偏微分方程可用F展开法求解。因这里的F代表每一个Jacobi椭圆函数,所以F展开法可看作是Jacobi椭圆函数展开方法的概括惑浓缩,并不需要计算Jacobi椭圆函数,我们得到Sine Gordon方程的10种借Jacobi椭圆函数和双曲函数表示的精确解。 展开更多
关键词 JACOBI椭圆函数 展开法 SINE-GORDON方程 变元 未知函数 非线性偏微分方程 偏导数 方程变换 概括 数表
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关于正则变量的变换问题
18
作者 翟建欣 王志刚 《河北能源职业技术学院学报》 2002年第4期75-77,84,共4页
本文利用了哈密顿原理推导出了正则变换条件的表达式,继而根据此条件推导出因母函数的不同而形式相异的四种变换方程,使解正则方程的过程得以简化。
关键词 哈密顿正则方程 循环坐标 母函数 正则变量 正则变换方程
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色域变换及具体实现
19
作者 田广 黄天 余松煜 《电视技术》 北大核心 1998年第6期25-28,共4页
列出了色域变换方程，重点介绍了色域变换的具体实现和方法，并给出了实用的集成电路方案。
关键词 色域变换 方程变换 电视系统
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Legendre变换的机械化求法
20
作者 额布日力吐 阿拉坦仓 《内蒙古大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2003年第6期606-610,共5页
把Lagrange方程和Hamilton方程组写成矩阵形式,其系数矩阵的元素是非线性的微分算子.参考矩阵多元多项式的带余除法的方法把微分算子的矩阵转化成以多项式为元素的矩阵,应用待定系数法通过Mathematica机械性计算得到了含有可变参数的一... 把Lagrange方程和Hamilton方程组写成矩阵形式,其系数矩阵的元素是非线性的微分算子.参考矩阵多元多项式的带余除法的方法把微分算子的矩阵转化成以多项式为元素的矩阵,应用待定系数法通过Mathematica机械性计算得到了含有可变参数的一类变换,其中当参数取零时,它就是Legendre变换.经证明,这一类变换当参数不为零时,应用该变换,也可把n=1时的Lagrange方程导向Hamilton正则方程组,并初步讨论了n维的情况.这是数学机械化的方法在分析力学的非线性理论问题中的一次具体实现. 展开更多
关键词 Hamilton方程组 Lagrange方程Legendre变换
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